(1-68)
بدین ترتیب ثابت های لایه ام بدست آمده و براي به دست آوردن ساير ثابتها از جمله ثابتهای لايه اول از رابطه بازگشتي زير استفاده ميكنيم:
(1-69)
براي اثبات از رابطه (1-53) شروع میکنيم:
(1-54-تکراری)
به کمک اين رابطه میتوان نوشت:
(1-70)
که در آن از شرايط پيوستگي و رابطه (1-52) استفاده شده است. با قرار دادن اين رابطه در (1-70) داريم:
(1-71)
با قرار دادن و در (1-70) میتوان نوشت :
(1-72)
با تلفيق دو رابطه اخير داريم:
(1-73)
با تکرار اين روند به راحتی میتوان به رابطه (1-69) رسيد. اگر ماتريس که یک ماتریس6 در 6 می باشد را مطابق زير تعريف كنيم:
(1-74)
آنگاه رابطه (1-71) به صورت زير در ميآيد:
(1-75)
حال برای ساده تر شدن معادلات، مجهولات ، ، ، ، ، را به صورت زیر تجزیه می کنیم:
(1-76)
که در روابط بالا اندیس مربوط به شماره لایه، اندیس مربوط به ضرایب ، اندیس مربوط به ضرایب و اندیس مربوط به ضرایب می باشد که ، و در رابطه (1-44) مشخص شده اند. با بهره گرفتن از مقادیر بدست آمده از معادله (1-76) و با بهره گرفتن از معادله (1-75)، ثابتهای لایه اول بدست میآیند:
(1-77)
که در آن:
(1-78)
با مشخص شدن ثابت های تمامی لایه ها، توابع پتانسیل و و کلیه توابع تنش و جابجایی در فضای هنکل- فوریه با بهره گرفتن از معادلات (1-41) و (1-42) بدست می آیند. اگر از روابط بدست آمده تبدیل معکوس هنکل بگیریم، ضرایب ام سری فوریه مؤلفه های تغییر مکان لایه ام به شرح زیر است:
(1-79)
با جایگذاری ضرایب ام سری فوریه تغییر مکان در بسط فوریه مربوطه، دامنه های مؤلفه های تغییر مکان به شرح زیر بدست می آیند:
(1-80)
به منظور کنترل روابط بدست آمده در این بخش، در فصل بعدی نتایج برای حالت خاص نیم فضای همگن بدست می آیند.
فصل دوم
توابع گرین در حالت کلی
2-1- مقدمه
در این فصل ابتدا با بهره گرفتن از معادلات به دست آمده در فصل گذشته و ساده سازی روابط، مؤلفه های تغییر مکان لایه ام را می نویسیم. سپس برای کنترل نتایج بدست آمده، مساله را برای حالت ساده می کنیم. در بخش آخر از این فصل با انتقال دستگاه مختصات به یک نقطه دلخواه، تغییر مکان ها و تنش ها در هر نقطه از لایهها به دست میآیند و این توابع به عنوان توابع گرین مورد استفاده قرار میگیرند. با ترکیب روابط (1-44) و (1-76) و (1-64)، مؤلفه های بردار تغییر مکان لایه ام به صورت زیر بیان می شوند:
(2-1)
که در معادلات (2-1) داریم: