در نتیجه ویژه مقدار هیلیسیتی یا همان هیلیسیتی یک فرمیون از کایرالیتی منفی، علامتی مخالف با سرعتش دارد. یک محاسبه­ی مشابه نشان می­دهد که هیلیسیتی یک فرمیون با کایرالیتی مثبت،  است.
شکل (۳-۱)- ورتکس الکترومغناطیسی.
حال یادآوری می­کنیم که ساختار فضا-زمان برهم­کنش الکترومغناطیسی توسط این رابطه داده می­ شود:
(۳-۳۴) 
این مطابق با ورتکس الکترومغناطیسی نشان داده شده در شکل (۳-۱) است، اگر فرایند  را در نظر بگیریم، می­توان گفت ورتکس (۳-۱)  یک الکترون و یک پوزیترون را فقط وقتی هیلیسیتی آنها مخالف است با هم جفت می­ کند، در حالیکه انرژی بسیار بالاتر از جرم ذرات است. حال به اثبات این گفته می­پردازیم. برای مثال موردی را در نظر بگیرید که هر دوی هیلیسیتی­ها مثبت هستند. از آنجایی که در انرژی بالا جرمها قابل صرف نظر کردن هستند، الکترون یک فرمیون با کایرالیتی مثبت و پوزیتزون یک پادفرمیون با کایرالیتی منفی است یعنی:

 
حالا می­توانیم برهم­کنش الکترومغناطیسی را بنویسیم و با توجه به اینکه ، داریم:
 
با یک روش مشابه می­توان نشان داد که فرمیونهای ابتدایی و نهایی در شکل (۳-۱)  تنها وقتی با هم جفت می­شوند که هیلیسیتی آنها برابر باشد، به شرط اینکه فرمیونها را بدون جرم در نظر بگیریم. از اینجا می­توانیم بفهمیم که چرا احتمال پراکندگی کشسان الکترونها با یک هدف بسیار سنگین در  صفر است. در چنین شرایطی الکترونهای ورودی و خروجی سرعتهای مخالف هم خواهند داشت در حالیکه اسپین آنها در یک جهت باقی خواهد ماند، بنابراین هیلیسیتی آنها مخالف هم خواهد بود [۸].
۳-۴ محاسبه سطح مقطع زیر - فرآیندهای همجوشی گلوئون
دو روش برای محاسبه سطح مقطع برای زیر فرآیندهای همجوشی گلوئون معرفی می­کنیم. در روش اول برای راحتی محاسبات جرم تاپ را صفر قرار می­دهیم و در روش دوم جرم تاپ را غیر صفر می­گیریم و محاسبات را انجام می­دهیم و در نهایت با صفر قرار دادن جرم تاپ به فرمول سطح مقطع در روش اول می­رسیم که آزمون خوبی برای اثبات درستی عبارت نهایی­مان است.
روش ۱: دامنه پراکندگی را برای هر یک از سه زیر فرایند همجوشی گلوئون با توجه به قوانین فاینمن در شکلهای (۱-۱) تا (۱-۴) می­نویسیم. در این روش جرم تاپ را صفر در نظر می­گیریم. سه زیر فرایند همجوشی گلوئون شرکت کننده در تولید زوج کوارک تاپ در شکل (۳-۲) نشان داده شده است. دامنه پراکندگی به ترتیب از شکل چپ به راست به صورت زیر است:
شکل (۳-۲)- سه زیر - فرایند همجوشی گلوئون شرکت کننده در تولید زوج کوارک تاپ.
(۳-۳۵)
(۳-۳۶)

(۳-۳۷)
که در این روابط  و  چهار تکانه گلوئونها،  و  به ترتیب چهار تکانه  و ، تابع موج ،  تابع موج ،  و  به ترتیب قطبش گلوئون با تکانه و قطبش گلوئون با تکانه است.  و  مولد گروه تقارن  و  ثابت ساختار است.  ثابت جفت­شدگی  می­باشد.
در اینجا برای یافتن سطح مقطع باید به سراغ سینماتیک مسئله برویم اما قبل از آن متغیرهای مندلستم را معرفی می­کنیم. برای این منظور برهم­کنش نشان داده شده در شکل (۳-۳) که پراکندگی  ذرات در چارچوب مرکز جرم را نشان می­دهد در نظر می­گیریم:
(۳-۳۸)

شکل (۳-۳)- پراکندگی ذرات در چارچوب مرکز جرم
از پایستگی چهار تکانه داریم:
(۴-۳۹)
بنابراین متغیرهای مندلستم که ناوردای لورنتس نیز هستند، به صورت زیر تعریف می­شوند [۹]:
(۳-۴۰)
(۳-۴۱)
(۳-۴۲)
اگر ما برهم­کنش  را در چارچوب مرکز جرم درنظر بگیریم، چهار تکانه مربوط به گلوئونها،  و  به این صورت است:
(۳-۴۳)
اما بردارهای قطبش ( می ­تواند  و  باشد که برای بیان دو حالت اسپینی یا قطبش گلوئون به کار می­رود) در شرط لورنتس فضای تکانه صدق می­ کنند:
(۳-۴۴) 
به علاوه در پیمانه کولن داریم:
(۳-۴۵) 
یعنی بردار قطبش  بر جهت انتشار عمود است؛ می­گوییم گلوئون آزاد دارای قطبش عرضی است. به همین دلیل پیمانه کولن به پیمانه عرضی نیز معروف است.
همچنین این بردارها بهنجارند:
(۳-۴۶) 
با توجه به این شرایط می­توانیم قطبش گلوئونها را این گونه بنویسیم:
(۳-۴۷)
شکل کلی توابع موج  و  را هم از روابط (۳-۱۵) و (۳-۱۸) داریم. برای محاسبه دامنه کلی ابتدا باید حالتهای مختلف اسپینی یا قطبش را در نظر بگیریم که در این صورت ۱۶ حالت مختلف خواهیم داشت که عبارتند از:

(۳-۴۸)
به طور مثال  یعنی دامنه مربوط به حالتی که قطبشها راستگردند یعنی  و  و توابع موج نیز راستگردند یعنی  و  توابع موج هستند. حال به محاسبه  می­پردازیم:

در این صورت با ضرب سه ماتریس  داریم:

(۳-۴۹)